Пион (частица)

{{#if: | }} Шаблон:Информация о частице Пио́н, пи-мезо́н (греч. πῖ — буква пи и μέσον — средний) — три вида субатомных частиц из группы мезонов. Обозначаются Шаблон:Math (встречается собственное название — нейтретто<ref>Шаблон:Книга</ref>), Шаблон:Math и Шаблон:Math. Наименьшая масса среди мезонов. Открыты в 1947. Переносчики ядерных сил между нуклонами в ядре. Заряженные пионы обычно распадаются на мюон и мюонное (анти)нейтрино, нейтральные — на два гамма-кванта.

Свойства

Пионы всех видов:

• состоят из пары кварк-антикварк первого поколения;
• отрицательная чётность и нулевой спин (поэтому эти частицы являются псевдоскалярными);
• псевдо-голдстоуновские бозоны (бозоны Намбу—Голдстоуна со спонтанно нарушенной симметрией), они гораздо легче других мезонов (например, масса η-мезона равна 547,75 МэВ/Шаблон:Math²)

Виды Шаблон:Math-мезонов, согласно кварковой модели:

• Заряженные:
  • [[u-кварк|Шаблон:Math]]-кварк и анти-[[d-кварк|Шаблон:Math]]-кварк формируют Шаблон:Math-мезон;
  • Из Шаблон:Math-кварка и анти-Шаблон:Math-кварка состоит Шаблон:Math-мезон, античастица Шаблон:Math-мезона.
• Электрически нейтральные комбинации (Шаблон:Math + анти-Шаблон:Math) и (Шаблон:Math + анти-Шаблон:Math) могут существовать только в виде их суперпозиции <math>(u\bar{u}-d\bar{d})/\sqrt{2}</math>, так как несут одинаковый набор квантовых чисел. Низшее энергетическое состояние подобной суперпозиции — Шаблон:Math-мезон, являющийся античастицей для себя самого (истинно нейтральная частица, подобно фотону). Нейтральный пион, состоящий из кварка и соответствующего ему антикварка (точнее, из суперпозиции таких состояний), представляет собой один из видов Шаблон:Нп3 (связанных состояний частицы и античастицы). Его можно было бы назвать кварконием, однако обычно этот термин относят к системам из тяжёлых кварков.

Все пионы состоят из кварков и антикварков первого поколения, поэтому они обладают нулевыми ароматами, как явными, так и скрытыми: странностью Шаблон:Math, очарованием Шаблон:Math, прелестью Шаблон:Math и истинностью Шаблон:Math.

Зарядовый радиус заряженных пионов равен 0,659(4) фм<ref name=pdg1>Шаблон:Статья Шаблон:Free access</ref>.

Связанные системы пионов

Отрицательно заряженный пион может захватываться атомным ядром на орбиту, подобную электронной, и образовывать с ним короткоживущий экзотический атом — так называемый пионный атом.

Два разнозаряженных пиона могут образовывать связанную систему — пионий, экзотический атом, связанный, главным образом, кулоновским притяжением. Время жизни такой системы (ок. 3Шаблон:E с) значительно меньше времени жизни одиночного заряженного пиона, поскольку входящие в него частица и античастица быстро аннигилируют друг с другом, образуя обычно два нейтральных пиона, каждый из которых затем распадается на два фотона<ref name="hep-ph/9808407">Шаблон:Статья Шаблон:Free access</ref>.

Распад пи-мезонов

Распад нейтрального пиона обусловлен электромагнитным взаимодействием, тогда как заряженные пионы распадаются посредством слабого взаимодействия, константа связи которого значительно меньше. Поэтому периоды полураспадов нейтрального и заряженного пионов существенно различаются.

Заряженные

Фейнмановская диаграмма доминирующего лептонного распада заряженного пиона

Мезоны <math>\pi^+, \pi^-</math> имеют массу 139,57061(24) MэВ/Шаблон:Math² и относительно большое, по ядерным меркам, время жизни: 2,6033(5)Шаблон:E секунды<ref name=pdg>Шаблон:СтатьяШаблон:Free access</ref>. Доминирующим (с вероятностью 99,98770(4) %) является канал распада в мюон и мюонное нейтрино или антинейтрино:

<math>\pi^+\to\mu^++\nu_\mu,</math>

<math>\pi^-\to\mu^-+\bar{\nu}_\mu.</math>

Следующим по вероятности каналом распада заряженных пионов является радиативный (то есть сопровождающийся гамма-квантом) вариант указанного выше распада (<math>\pi^+\to\mu^++\nu_\mu + \gamma</math> и <math>\pi^-\to\mu^-+\bar{\nu}_\mu + \gamma</math>), который происходит лишь в 0,0200(25) % случаев<ref name=pdg/>. Следующим идёт сильно подавленный (0,01230(4) %) распад на позитрон и электронное нейтрино (<math>\pi^+\to e^++\nu_e</math>) для положительного пиона и на электрон и электронное антинейтрино (<math>\pi^-\to e^-+\bar{\nu}_e</math>) — для отрицательного пиона<ref name=pdg/>. Причина подавления «электронных» распадов по сравнению с «мюонными» — сохранение спиральности для ультрарелятивистских частиц, возникающих в «электронных» распадах: кинетическая энергия как электрона, так и нейтрино в этом распаде значительно больше их масс, поэтому их спиральность (с хорошей точностью) сохраняется, и распад подавляется, по отношению к мюонной моде, множителем:

<math>R_\pi = (m_e/m_\mu)^2 \left(\frac{M_\pi-M_e}{M_\pi-M_\mu}\right)^2.</math>

Измерения этого множителя позволяют проверить наличие возможных малых правых примесей к левым (Шаблон:Math) заряженным токам в слабом взаимодействии.

Как и в случае мюонных распадов, радиативные электронные распады (<math>\pi^+\to e^++\nu_e + \gamma</math> и <math>\pi^-\to e^- + \bar{\nu}_e + \gamma</math>) сильно подавлены по сравнению с безрадиативными, их вероятность лишь 7,39(5)Шаблон:E %<ref name=pdg/>.

Ещё более сильно подавленным по вероятности (1,036(6)Шаблон:E %) является распад положительного пиона на нейтральный пион, позитрон и электронное нейтрино (<math>\pi^+ \to \pi^0 + e^+ + \nu_e</math>) и отрицательного пиона на нейтральный пион, электрон и электронное антинейтрино (<math>\pi^- \to \pi^0 + e^- + \bar{\nu_e}</math>)<ref name=pdg/>. Подавление этого распада объясняется законом сохранения векторного тока в слабом взаимодействии<ref>Шаблон:Книга </ref>.

Наконец, обнаружен ещё один тип распадов заряженных пионов. В этом случае продуктами распада положительного пиона являются позитрон, электронное нейтрино и электрон-позитронная пара (<math>\pi^+ \to e^+ + \nu_e + e^+ + e^-</math>), а отрицательного — электрон, электронное антинейтрино и электрон-позитронная пара (<math>\pi^- \to e^- + \bar{\nu}_e + e^+ + e^-</math>). Вероятность такого распада составляет 3,2(5)Шаблон:E %<ref name=pdg/>.

Нейтральные

Нейтральный пи-мезон <math>\pi^0</math> имеет немного меньшую массу (134,9770(5) MэВ/Шаблон:Math²) и гораздо меньшее время жизни, чем заряженные пи-мезоны: 8,52(18)Шаблон:E секунды<ref name=pdg/>. Главным (вероятность 98,823(34) %) является канал распада в два фотона<ref name=pdg/>:

<math>\pi^0 \to 2\gamma.</math>

Каждый из этих фотонов уносит энергию 67,49 МэВ (если распавшийся пион покоился).

Вторым по вероятности (1,174(35)%) является канал распада в фотон и электрон-позитронную пару<ref name=pdg/>:

<math>\pi^0 \to \gamma + e^+ + e^-</math>

(включая редкий вариант, когда электрон-позитронная пара рождается в связанном состоянии — в виде позитрония; вероятность такого исхода составляет 1,82(29)Шаблон:E %<ref name=pdg/>).

Следующие по вероятности каналы распада нейтрального пиона — безрадиативные распады в две (вероятность 3,34(16)Шаблон:E%) и одну (6,46(33)Шаблон:E%) электрон-позитронные пары<ref name=pdg/>:

<math>\pi^0 \to e^+ + e^- + e^+ + e^-,</math>

<math>\pi^0 \to e^+ + e^-.</math>

Предсказаны, но пока не обнаружены каналы распада в четыре фотона (экспериментально вероятность ограничена величиной менее 2Шаблон:E) %) и в нейтрино-антинейтринную пару (менее 2,7Шаблон:E) %)<ref name=pdg/>.

История открытия

В теоретической работе Хидэки Юкавы в 1935 году было предсказано, что существуют частицы, переносящие сильное взаимодействие, — мезоны (первоначально Юкава предложил название мезотрон, но был исправлен Вернером Гейзенбергом, чей отец преподавал греческий язык).

Заряженные пи-мезоны

В 1947 году заряженные пионы были экспериментально обнаружены группой исследователей под руководством Сесила Фрэнка Пауэлла. Поскольку ускорителей, достаточно мощных для рождения пионов, в то время ещё не существовало, проводился поиск с помощью фотопластинок, поднятых на аэростате в стратосферу, где они подвергались воздействию космических лучей (фотопластинки также устанавливались в горах, — например, в астрофизической лаборатории на вулкане Чакалтая в Андах). После спуска воздушного шара на фотоэмульсии были обнаружены следы заряженных частиц, среди которых были мезоны. За свои достижения Юкава (в 1949 году) и Пауэлл (в 1950 году) были награждены Нобелевской премией по физике.

Электрически нейтральные пи-мезоны

Обнаружить нейтральный мезон <math>\pi^0</math> гораздо сложнее (так как в силу своей электрической нейтральности он не оставляет следов в фотоэмульсиях и других трековых детекторах). Он был идентифицирован по продуктам распада в 1950 году. Время жизни нейтральных мезонов было экспериментально определено в 1963 году<ref>Шаблон:Книга</ref>.

Переносчики сильного взаимодействия

В настоящее время (согласно квантовой хромодинамике) известно, что сильное взаимодействие осуществляется посредством глюонов. Тем не менее можно сформулировать так называемую эффективную теорию взаимодействия внутриядерных частиц (сигма-модель), в которой переносчиками ядерных сил взаимодействия являются пионы. Несмотря на то, что эта теория (предложенная Юкавой) верна только в определённом диапазоне энергий, она позволяет проводить в нём упрощённые вычисления и даёт наглядные объяснения<ref>Шаблон:Книга</ref>. Силы взаимодействия, переносимые пионами (например, ядерные силы, связывающие нуклоны в атомном ядре), можно компактно описать при помощи потенциала Юкавы.

Литература

• Бете Г., Гофман Ф. Мезоны и поля. Том II. Мезоны. - М., ИЛ, 1957. - 514 c.
• Кириллов-Угрюмов В. Г., Никитин Ю. П., Сергеев Ф. М. Атомы и мезоны. - М., Атомиздат, 1980. - 216 c.

Ссылки

• Экспериментальные свойства заряженных Шаблон:Wayback и нейтральных Шаблон:Wayback пионов (сайт Particle Data Group, англ.) Шаблон:Free access.
• Физики точно измеряют время жизни нейтрального пиона Шаблон:Wayback